天线驻波比的测量方法 | ||||||
在天线系统中,天线与设备配接是否良好我们常常用一个称为驻波比的参数对其衡量,当驻波比为1的时,表示此天线系统匹配良好没有反射,如此数越大则意味着匹配状况越差,系统中存在越大的反射波。那末如何测量天线的驻波比呢?在这里我向大家介绍一种较为简易的办法。 | ||||||
提高小驻波比扫频测量精度的方法 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
出自:87全国微波会议论文集 作者:伍 捍 东 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
摘要:在许多场合,人们需要进行小驻波比的扫频测量。一般的扫频测量装置在测量1.10~ 2范围的电压驻波比时,有较高的测量精度,而对于1.10以下的小驻波比的测量, 则由于定向器件的有限方向性以及其它误差源的影响,使测量精度明显下降。 本文在分析了一般扫频反射测量装置测量精度的基础上,列出了反射测量的 主要误差源,分别讨论了不同误差源对小驻波比测量精度的贡献,并将不同误差 源有可能产生的误差极限,尽可能地用简明精确的图表显现出来,接着就如何减小 测量误差,提高小驻波比测量能力和精度的方法进行了讨论。主要介绍了提高反射 校准精度的"开路/短路法";提高小反射测量精度的"误差平均法",以及测量极 小驻波的"放大反射法"。 Ⅰ一般扫频反射测量系统的误差源 一般的扫频反射测量装置可以被表示为如图1所示的测试系统。 Ⅱ 各误差源对小驻波比测量精度的贡献 1.定向器件方向性不足 从图2可以看出,当采用一只具有40dB方向性的定向器件测量30dB回波损耗值时,有最大可能误差为+3.302dB到-2.387dB。也就是30dB的回波损耗值可能被测出27.623dB~33.302dB,或者1.06的驻波比有可能被测出1.087~1.04之间的任意值。应当注意,测量一个等于定向器件方向性的回波损耗值,可能引起-6~+∞dB的误差。这就是为什么要求定向器件的方向性一般要大于被测回波损耗值10~15dB的原因。 2.测试端口失配对测量误差的贡献 3.信号源失配对测量误差的贡献 4.在测试端口加接转换接头的影响
5.替代误差 6.校准器件的选用与校准误差 对于小驻波比的扫频测量,采用何种校准器件为好,分析是较为复杂的,下面以表二形式分别给出采用驻波比>50的短路器的驻波比=1.20±0.02的标准失配负载作为校准器件时,测量1.06的驻波比有可能产生的各项误差极限。
7.频谱不纯的信号对测试的影响 由谐波引起的误差是难以限制的,这是因为谐波与信号是相关的。对于强频率特性的器件来说,谐波的影响最为敏感。如测量带通和低通滤波器的回波损耗时就是这样。在滤波的通带内,信号的反射性能是滤波器的特性指标。而与信号相关的谐波,其频谱则是在通带之外,故谐波是全反射的。图5表示了测量一只低通滤波器回波损耗的例子,在这个例子中谐波低于信号20dB,却可以引起直到6dB的误差。在图6中则表示了二次谐波引起的误差极限。 由图可以看出,谐波频谱的存在,对小驻波比测量精度的影响是很大的。为减少这一误差,必须控制谐波分量小于被测信号20dB以上,通常是在信号源的输出端串接一只性能良好的低通滤波器。 由以上分析可知,小驻波比的扫频波量精度受到多种误差源的影响,在架设系统时应参考图2至图6,表一和表二所及内容。 进一步提高小驻波比扫频测量精度的能力,还可以采用下文介绍的三种方法。 Ⅲ 用"开路/短路法"提高校准精度 在采用短路器作为0dB回波损耗标准时,由于信号源失配和测试端口失配,会引起较大的校准误差。这一误差表现为0dB校准值不是一直线,而是一波浪型曲线。采用开路、短路取平均值的方法,可以减少其影响。 参见图7,在用短路器校准曲线时获得如图中实线所示的校准曲线,而用开路器校准时,因开路反射信号与短路时相位相差180°故校准曲线如图中虚线所示。二者平均后,非常接近于真正的全反射校准电平,故而提高了校准精度。 由于开路波导具有参量辐射,因此,有波导系统,"开路/短路法"是用滑动短路面来实现的。校准时,短路面位置应至少滑动最低频率的1/4导内波长。在任一频率上,取其变化的平均值作为全反射校准。 Ⅳ 用"误差平均法"提高小反射测量精度 "误差平均法"是利用改变被测反射信号与定向器件的方向性信号之间的相位变化速率,从检测信号中分离开被测反射信号,从而提高小反射测量的精度。 方法是在定向器件测试端口与被测件之间插入一段长度适当的精密传输线(参见图8)则由于"长线效应",使被测反射信号与定向器件方向性信号之间的相位变化大大增加,因而使被测反射信号产生了明显的波动,对此波动取平均值后,便可精确地得到被测反射的大小,提高了小反射测量的精度。 应当注意,"误差平均法"只适于测量大于定向器件方向性信号约3dB以上的小反射。而当测量信号小于方向性时,情况正相反,取波动平均的结果,不是测量信号而是方向性信号。
Ⅴ"放大反射法"测量小至1.005的极小反射 "放大反射法"测量系统的布置与"放大反射法"相类似(参见图9),所不同的是在定向器件的测试端口,或在四口电桥的参考端口引入了一个参考反射Γr。Γr的量值通常是0.1或0.2左右的反射,且要求Γr应基本是不随频率的变化而变化。而对于Γr的具体数值并不要求事先知道。 被测未知反射经过"长线"之后与Γr 矢量迭加。由于二者之间相位变化很快,迭加后产生上下波动的图形,波动的幅度大小即代表了被测未知反射的大小。 由于扫频信号源的输出信号是扫频的,且设为锯齿波产生的线性调频信号,故在定向器件的检波输出端,除存在第一路调频信号fr(图9中实线所示)外,还存在第二路调频信号fx(虚线所示)。fx比fr多走了2L,因而它比fr滞后了一个时间td,td=2L-V。由于这个时间延迟,使得到达检波器的两路信号在频率上总是相差一个频率fd(指在扫描过程中)。双设信号源的扫描周期为T=1─fs,在每个扫描周期内,调频所产生的扫频宽度(双向频偏)为2△f,于是如图9所示,显然具有下列比例关系,
而每次扫描所包含的波动周期数,即示波器屏幕上所看到的差频曲线的周期数为:
这里 fs─信号源的扫描频率: V─调制信息的传播速度,即群速,
C─光速;fo─扫频信号的中心频率; fc─波导的截止频率。 n越大,要求L也就越长,n太小,又使相对的分辨力下降。通常n选在20以上。 以频率为fb的波动图形的幅度,反映了Γx与Γr的相对大小。如果测出波动幅度△dB为0.44dB,Γr为0.1,则由矢量分离表(附录篇)可查出,Γx/Γr(dB)为32dB。 于是:LRX=LRr+Γx/Γr(dB)=20+32=52dB 即被测反射Γx为0.003,被测驻波比为1.005。 参考反射Γr的产生,可以是在长波导或同轴线的始端设置一个截面尺寸突变的台阶,然后渐渐恢复到原来尺寸,使产生一定的反射│Γr│。或在均和长波导的始端放入一个钢珠,用外部磁铁把它附吸波导宽壁中央附近,以产生│Γr│的反射,其│Γr│值可由钢珠的大小与位置来控制"用这一方法获得的│Γr│也具有较好的频率响应"。 在同轴频段,还有一种四口比较电桥。该电桥比普通三口电桥多了一个参考端口。并在该端口安了一个"偏置"终端──是一个"能产生所需要的,随频率变化相对恒定的"反射终端,反射损耗通常为20dB。由于电桥本身具有高性能,且在它的内部不存在其它不希望有的明显反射源,因此,电桥的有效方向性转化为"偏置"特性,即变为20dB。也就是Γr=0.1。 Ⅵ 结 束 语 小驻波比的扫频测量与大驻波比的扫频测量一样,也是一个特殊的测量问题,在一般的扫频反射测量中,要求被测量回波损耗LR小于定向器件方向性D10~15dB。对于40dB方向性器件来说,其LR测量范围在10~30dB。而误差平均法反射测量,只要求被捕测回波损耗LR小于方向性D3dB以上,其LR测量范围在25~40dB。放大反射法则是一反要求LR<D的常规,要求方向性D小于LR10~30dB。放大反射法的测量范围在30~52dB。参见表四。
Ⅶ 参 考 资 料 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
本文来源:https://www.2haoxitong.net/k/doc/76f9c0012f3f5727a5e9856a561252d381eb204c.html
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