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广义相对论简介
广义相对论简介
发布时间:2023-03-19 15:22:28 来源:
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广义相对论简介
引子
由牛顿力学到狭义相对论,基本观念的发展是,其一:由一切惯性系对力学规律
平权到一切惯性系对所有物理规律平权;其二:由绝对时空到时空与运动有关。
爱因斯坦进一步的思考:非惯性系与惯性系会不平权吗?物质与运动密不可分,
那么时空与物质有什么关系?关于惯性和引力的思考,
是开启这一迷宫大门的钥匙,
最终导致广义相对论的建立。
§
1
广义相对论的基本原理
一、等效原理
1.
惯性质量与引力质量
实验事实:引力场中同一处,任何自由物体有相同的加速度
根据上述事实及力学定律,可得任一物体的惯性质量
。
满足
=
=
,
与引力质量
常量,与运动物体性质无关,选择合适的单位,可令
即惯性质量与引力质量相等。从而,在引力场中自由飞行的物体,其加速度
当地的引力强度
。
必等于
2.
惯性力与引力
已知在非惯性系中引入惯性力后,可应用力学规律,而惯性力
此基础上,讨论下述假想实验。
1
自由空间中的加速电梯
以
(
如图
1
a
S
。在
ma
图
1
图
为参考系
,
无法区分
ma
是惯性力还是引力。
因此,
也可以认为
是在引力场中
匀速运动的电梯。
2
引力场中自由下落的电梯
S*(
如图
2
以
S*
为参考系,无法区分是二力平衡
还是无引力。因此,也可认为
S*
是
自由空间中匀速运动的电梯。
以上二例表明,由
=
,
ma
S
*
v
v
a
=
g
图
2
mg
可导出惯性力与引力的力学效应不可区分,
或者说,一加速参考系与引力场等效。当然,由于真实引力场大范围空间内不均匀,
1
因此,这种等效只在较小范围空间内才成立,我们称之为局域等效。
3.
等效原理
弱等效原理:局域内加速参考系与引力场的一切力学效应等效。
强等效原理:局域内加速参考系与引力场的一切物理效应等效。
广义相对论的等效原理是指强等效原理。
4.
对惯性系的再认识——局域惯性系
按牛顿力学的定义,惯性定律成立的参考系叫惯性系。恒星参考系是很好的惯性
系,不存在严格符合此定义的真正的惯性系。惯性系之间无相对加速度。
按爱因斯坦的定义,狭义相对论成立的参考系,或(总)引力为零的参考系叫惯
性系。因此,以引力场中自由降落的物体为参考的局域参考系是严格的惯性系,简
称为局惯系。引力场中任一时空点的邻域内均可建立局惯系,在此参考系内运用狭
义相对论。同一时空点的各局惯系间无相对加速度,不同时空点的各局惯系间有相
对加速度。
二、广义相对性原理
原理叙述为:一切参考系对物理规律平权,即物理规律在一切参考系中的表述形
式相同。
为了在广义相对性原理的基础上建立广义相对论理论,爱因斯坦所做的进一步工
作是使引力几何化,即把引力场化作时空几何结构加以表述。对广义相对论普遍理
论的研究数学上涉及黎曼几何、张量分析等,超出本简介范围,下面只作浅显的说
明。
§
2
引力场的时空弯曲
一、弯曲空间的概念
从高维平直空间可观测低维平直空间与弯曲空间的差异。
平面——二维平直空间内:测地线(即两点间距离的极值线)为直线,三角形内
角和=
,圆周长=
。
。三角形
(PMN
的内角和>
,
球面——二维弯曲空间:测地线为弧线,如图
圆周长<
。
故通过测量可判定空间弯曲。
(
如图
3
二、引力场的空间弯曲
M
P
N
讨论爱因斯坦转盘
(
如图
4
均匀
相对惯性系
S
以角速度
转动的参考系。由
S
系可推知
系中的测量结果(狭义相对论)
图
3
2
本文来源:
https://www.2haoxitong.net/k/doc/186a57635527a5e9856a561252d380eb629423d3.html
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